ZODIACALE LUMIÈRE

Localisation avec moindre incertitude

Désignons les brillances intégrées par Z pour le domaine visible et par I_ν (ν : fréquence moyenne du filtre) pour l'infrarouge. Il est préférable de les exprimer avec une variable angulaire plutôt que linéaire variable qui sera l'angle de phase α que fait, au point courant de la ligne de visée, la direction du Soleil avec celle de l'observateur (α varie donc de zéro – pour le point infiniment éloigné – jusqu'à une limite – pour le lieu d'observation – égale au supplément π − ε de l'élongation solaire). Si l'intensité du Soleil est appelée S dans le visible et F dans l'infrarouge, et si m (= sin ε) est la plus courte distance de la ligne de visée au Soleil, on aura pour expressions les plus simples des brillances élémentaires : dZ = (S/m)Ddα et dI_ν = (F/m)R_νdα, où D et R_ν sont des efficacités locales de diffusion et d'émission, dans la direction de l'observateur pour D et dans n'importe quelle direction pour R_ν, l'émission thermique étant isotrope. Plus exactement, D(U.A.⁻¹) est le coefficient de diffusion ; R_ν (seconde d'angle × U.A.⁻¹) est l'intensité volumique relative.

La méthode consiste à chercher les lieux de la ligne de visée où D et R_ν peuvent s'obtenir avec une dépendance faible, et parfois nulle, par rapport aux hypothèses physiques et aux modèles mathématiques. Il est clair qu'une localisation de l'information est accessible, sans autre hypothèse qu'une stabilité à court terme du nuage, si l'on fait la différence ΔZ ou ΔI_ν des brillances observées à quelques jours d'intervalle, le long d'une même ligne recoupant l'orbite de la Terre, ce qui isole la contribution d'une corde T₁T₂ dont tous les points sont pratiquement (à la limite, exactement) à la même distance du Soleil. Si Z(ε) et I_ν(ε) sont les brillances en fonction de l'élongation, on aura bien pour valeurs locales à 1 U.A. du Soleil et perpendiculairement à lui (α = ε = 90⁰) : SD(90⁰) = − dZ/dε et FR_ν(90⁰) = − dI_ν/dε.

Méthode de la sécante à l'orbite terrestre

Méthode, dite de la sécante à l'orbite terrestre, permettant de déterminer les efficacités locales de diffusion et d'émission à une distance d'une unité astronomique du Soleil. 

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Il est stérile d'objecter la perte de précision due au fait que les dérivées des brillances sont moins bien connues que les brillances elles-mêmes ; ces dernières ne contiennent qu'une mixture d'information, utilisable telle quelle seulement s'il s'agit de l'aspect « bruit » du signal zodiacal. Quant aux quantités locales, seules pourvues de sens physique, c'est dans les dérivées qu'elles résident.

Dès lors, les courbes SD(α) et FR_ν(α), sans être entièrement reconstituables, certes, ont déjà deux contraintes connues, qui sont leur ordonnée finale SD(90⁰) ou FR_ν(90⁰), et leur surface Z ou I_ν. Si la croissance se fait régulièrement le long de la ligne, ce qui n'est guère douteux, il y a nécessairement une abscisse intermédiaire où les courbes se focalisent plus ou moins, et où l'incertitude sur D ou sur R_ν est bien moindre qu'ailleurs. Cette remarque reste valable même si la visée, tout en restant orthogonale au Soleil, s'écarte de l'écliptique, car, dans une semblable rotation autour de la ligne Soleil-Terre, il est invraisemblable que D(90⁰) puisse changer, et impossible que R_ν(90⁰) change. La figure montre par exemple un faisceau de courbes FR_ν(α) admissibles, pour une visée par Iras d'un pôle de l'écliptique : la constriction des courbes, vers α = 72⁰ (soit à une cote h = 0,32 U.A. hors de l'écliptique) est fort nette, et cela quels que soient les modèles mathématiques adoptés.

Brillance infrarouge

Observation, par le satellite Iras, de la brillance infrarouge (à la longueur d'onde de 12 µm) le long d'une visée d'un pôle de l'écliptique ; on notera le nœud de moindre incertitude vers a = 72°. 

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Malgré les résultats fragmentaires qu'elle donne, cette méthode, introduite par des photométristes (R. Dumont et A.-C. Levasseur-Regourd, 1985), puis adoptée par des thermiciens (W. T. Reach, 1988), permet de progresser avec assez de sécurité dans le maquis des modèles contradictoires du nuage (R. H. Giese et al., 1986). Appliquée dans le domaine visible aux données compilées et moyennées par Fechtig et al. (1981), dans l'infrarouge aux résultats d'Iras et de Z.I.P., elle nous montre un nuage fortement hétérogène, dont les grains sont de plus en plus réfléchissants et de moins en moins polarisants à mesure qu'ils sont soit plus près du Soleil, soit sur des orbites plus inclinées. Ce gradient héliocentrique de l'albédo a pour corollaire un gradient de la température en r^−1/3, plus lent que celui en r^−1/2 qu'aurait un nuage homogène formé de grains rayonnant comme des corps gris. Cette dernière hypothèse, qui prévalait dans la décennie de 1970, n'est donc plus acceptable. Mais la récente accumulation de données beaucoup plus diversifiées va permettre une compréhension meilleure des propriétés, de l'origine et de l'évolution de la [...]

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