BOLTZMANN CONSTANTE DE
ENTROPIE
Dans le chapitre « L'entropie de Boltzmann » : […] Le xix e siècle vit aussi l'essor de l'hypothèse atomique, selon laquelle tous les corps sont faits d'atomes. C'est le développement de la chimie quantitative, initiée par Lavoisier, qui amena ainsi à reprendre pour l'affirmer une idée au demeurant fort ancienne puisqu'elle remonte à l'Antiquité grecque. La thermodynamique n'avait, quant à elle, nul besoin d'une réalité sous-jacente – que l'on qu […] Lire la suite
GRAVITATION ET ASTROPHYSIQUE
Dans le chapitre « Gravitation et évolution stellaire » : […] Bien que les étoiles de la classe la plus répandue dans notre Galaxie et ailleurs aient des rayons extrêmement variables, leurs masses diffèrent en général assez peu de celle du Soleil (environ d'un facteur dix). Cela correspond au fait que, quels que soient leur rayon et leur densité, toutes les variétés « normales » d'étoiles comportent le même nombre N de baryons (nombre total de protons et de […] Lire la suite
MATIÈRE (physique) - État gazeux
Dans le chapitre « Description microscopique » : […] Dans le modèle cinétique le plus simple, les molécules d'un gaz sont considérées comme des sphères rigides élastiques animées de mouvements désordonnés, sans autres interactions que les collisions élastiques qu'elles subissent entre elles ainsi que sur les parois du récipient qui contient le gaz. Au cours de ces collisions, l'énergie cinétique et la quantité de mouvement sont conservées. Lorsque […] Lire la suite
STATISTIQUE MÉCANIQUE
Dans le chapitre « Entropie statistique et thermodynamique » : […] La mécanique statistique donne un fondement microscopique à l' entropie S, par la formule de Boltzmann : où S est l'entropie, k = 1,380 44 × 10 -16 erg/K, la constante de Boltzmann, et W le nombre des états microscopiques accessibles au système pour un état macroscopique donné. En mécanique statistique quantique, W est le nombre des états quantiques accessibles. Pour un système isolé en équi […] Lire la suite