3. Transformations continues et lois de conservation
Passons maintenant à l'examen de transformations décrites par un ou plusieurs paramètres variant continûment. L'exemple le plus simple est l'opération de translation dans le temps, dont le paramètre est la date. L'argument s'applique aussi bien si on modifie la date prise pour origine du temps ou si on varie la date réelle de la mesure physique. Tout ingénieur considère que les lois de l'électromagnétisme sont utilisables tous les jours et qu'un circuit électrique fonctionne de la même façon le dimanche ou le lundi. Autrement dit, il tient pour acquis que les lois de l'électromagnétisme sont invariantes par les opérations de translation dans le temps. De même, la logique de la connaissance scientifique impose que le circuit électrique doive fonctionner aussi bien au Vanuatu qu'en France, ce qui traduit l'invariance des lois physiques par les translations dans l'espace. Ces deux transformations sont les exemples fondamentaux des symétries continues. Elles ne sont pas les seules symétries cinématiques. En 1904, Hendrik Antoon Lorentz prouve que les équations de Maxwell qui décrivent l'électromagnétisme sont invariantes par des transformations cinématiques qui ont la particularité de laisser constante la vitesse de la lumière dans le vide. L'année suivante, Henri Poincaré démontre que les transformations de Lorentz, les translations d'espace et de temps et les rotations forment ensemble un groupe de symétrie, appelé depuis « groupe de Poincaré ». La théorie de la relativité restreinte d'Einstein établit le cadre d'une physique invariante par ces transformations.
L'invariance des lois physiques par rapport au groupe de Poincaré est un concept fondamental de la physique moderne. Comme les transformations dont il est question sont décrites par des nombres réels (et non pas par des nombres entiers), on dit que le groupe est continu (par opposition au groupe discret) et on le décrit plutôt par ses « générateurs », qui sont représentés […]
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