4. Miroir à conjugaison de phase
Les miroirs à conjugaison de phase sont généralement étudiés dans le cadre de l'optique adaptative plutôt que dans celui de l'opto-électronique. En fait, la proche parenté existant au niveau des concepts et des milieux utilisés rend possible une utilisation à terme de miroirs à conjugaison de phase en opto-électronique. Les principales propriétés des miroirs à conjugaison de phase sont la rectification des fronts d'onde déformés lors de leur propagation dans un milieu inhomogène et la possibilité d'amplifier le rayonnement réfléchi.
Considérons un milieu optique non linéaire interagissant avec deux ondes intenses :
. Nous supposerons, pour simplifier, que ces trois ondes ont la même polarisation. La superposition de E⃗1 et E⃗ crée une structure d'onde stationnaire avec une modulation de l'intensité dans la direction parallèle à (k⃗1 − k⃗). Cette modulation d'intensité a pour conséquence une modulation spatiale de la saturation du milieu atomique considéré. Sous l'action des ondes E⃗ et E⃗1, le milieu se présente donc comme un réseau modifiant la propagation de l'onde E⃗2. La diffraction de l'onde E⃗2 sur ce réseau conduit à la génération d'une onde E⃗′ se propageant dans la direction opposée à E⃗.
Mathématiquement, dans l'expression de l'intensité I apparaissant dans le second membre de la formule (1), la modulation de l'intensité se traduit par l'existence d'un terme évoluant en E1E cos[(k⃗1 − k⃗) . r⃗ − ϕ]. Ce terme, multiplié par la composante du champ évoluant en ɛ⃗2 cos[ωt + (k⃗1 . r⃗)], donne une composante du dipôle d⃗ qui est proportionnel à E1E< […]
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